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コア

ほとんどの磁気コア材料は磁束の導体が悪く、透磁率が低いのに対し、空気、銅、紙などの非導電性材料は同程度の透磁率を持っています。鉄、ニッケル、コバルトおよびそれらの合金などの一部の材料は、高い透過性を持っています。

空芯コイルの磁気特性を改善するために、図 1.2 に示すように磁性コアが導入されます。磁性コアを導入するメリットは、透磁率が高いことに加えて、その磁路長（MPL-magnetic path length）が一目瞭然であることです。 Z がコイルに近い場合を除き、磁束は主にコアに閉じ込められます。

磁気コアが充填され、コイルの一部が中空状態に戻る前に、磁気データに現れる磁束の量にはカットオフ ポイントがあります。

起磁力、磁場の強さ、磁気抵抗

MMF と磁場強度 H は磁気学における 2 つの重要な概念です。これらには因果関係があります。MMF=NI、N はコイルの巻き数、I は電流です。

磁界強度 H、単位長さあたりの磁力として定義されます: H= MMF /MPL

磁束密度 B、単位面積あたりの磁力線の数として定義: B = φ/Ae

特定のデータ内で MMF によって生成される磁束は、磁束に対するデータの耐性に依存します。この抵抗は磁気抵抗 Rm と呼ばれます

MMF、磁束、磁気抵抗の関係は、起電力、電流、抵抗の関係と似ています。

エアギャップ

磁路長ＭＰＬとコア断面積Ａｅが与えられると、高透磁率データからなる磁気コアは磁気抵抗が低い。磁気回路にエアギャップがある場合、その磁気抵抗は、低抵抗データ (鉄など) で作られた磁気コアの磁気抵抗とは異なります。エアギャップの磁気抵抗は磁気データの磁気データよりもはるかに大きいため、この経路のほとんどすべての磁気抵抗はエアギャップ内にあります。実際の応用では、磁気抵抗はエアギャップのサイズを制御することによって制御されます。

同等の透過率

空隙磁気抵抗は Rg、空隙長は LG、合計コア磁気磁気抵抗は Rmt です。

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